Pták si vyhledává strom, strom si ptáka nevyhledává.
-- čínské přísloví
-- čínské přísloví
■ Diskuzní fórum
■ Pískoviště
■ Poslední změny
■ Registrace
■ Etický kodex
■ Nápověda
■ Administrace
■ Hlášení chyb
■ Pískoviště
■ Poslední změny
■ Registrace
■ Etický kodex
■ Nápověda
■ Administrace
■ Hlášení chyb
 |  |
© 1999-2008 HEAT
JSPWiki v2.4.104
| At line 1 added 2 lines. |
| [{ALLOW view All}] |
| [{ALLOW edit,upload Trusted}] |
| At line 12 changed 1 line. |
| Dopadá-li na těleso zářivý tok [{MathInline fontsize='12' latex='\\Phi_e'}], potom se jeho část [{MathInline fontsize='12' latex='\\Phi_a'}] pohltí, část [{MathInline fontsize='12' latex='\\Phi_r'}] odrazí a část [{MathInline fontsize='12' latex='\\Phi_{tr}'}] tělesem pronikne. Podle zákona o zachování energie musí platit: |
| Dopadá-li na těleso zářivý tok [{LTMath fontsize='12' latex='\\Phi_e'}], potom se jeho část [{LTMath fontsize='12' latex='\\Phi_a'}] pohltí, část [{LTMath fontsize='12' latex='\\Phi_r'}] odrazí a část [{LTMath fontsize='12' latex='\\Phi_{tr}'}] tělesem pronikne. Podle zákona o zachování energie musí platit: |
| At line 14 changed 1 line. |
| [{Math fontsize='12' |
| [{LTMath fontsize='12' |
| At line 18 changed 1 line. |
| Dělíme-li všechny členy [{MathInline fontsize='12' latex='\\Phi_e'}], dostaneme: |
| Dělíme-li všechny členy [{LTMath fontsize='12' latex='\\Phi_e'}], dostaneme: |
| At line 20 changed 1 line. |
| [{Math fontsize='12' |
| [{LTMath fontsize='12' |
| At line 26 changed 3 lines. |
| [{MathInline fontsize='12' latex='\\frac{\\Phi_a}{\\Phi_e}=\\alpha_r\\quad\\ldots'}] je součinitel pohltivosti (absorptance)\\ |
| [{MathInline fontsize='12' latex='\\frac{\\Phi_r}{\\Phi_e}=\\rho_r\\quad\\ldots'}] je součinitel odrazivosti (reflektance)\\ |
| [{MathInline fontsize='12' latex='\\frac{\\Phi_{tr}}{\\Phi_e}=\\tau_r\\quad\\ldots'}] je součinitel propustnosti (transmitance). |
| [{LTMath fontsize='12' latex='\\frac{\\Phi_a}{\\Phi_e}=\\alpha_r\\quad\\ldots'}] je součinitel pohltivosti (absorptance)\\ |
| [{LTMath fontsize='12' latex='\\frac{\\Phi_r}{\\Phi_e}=\\rho_r\\quad\\ldots'}] je součinitel odrazivosti (reflektance)\\ |
| [{LTMath fontsize='12' latex='\\frac{\\Phi_{tr}}{\\Phi_e}=\\tau_r\\quad\\ldots'}] je součinitel propustnosti (transmitance). |
| At line 32 changed 1 line. |
| [{Math fontsize='12' |
| [{LTMath fontsize='12' |
| At line 38 added 104 lines. |
| !!Odraz a lom paprsků |
| Při dopadu paprsku na rovinné rozhraní dvou opticky různých prostředí (s rozdílným indexem lomu), dochází k částečnému odrazu a částečnému |
| lomu, nebo totálnímu odrazu. |
| Odraz je jev, při kterém dopadající paprsek opouští plochu dopadu bez změny své frekvence. Při odrazu z ideálně hladkého povrchu platí zákon odrazu: |
| * úhel dopadu je roven úhlu odrazu, |
| * dopadající paprsek, odražený paprsek a normálový vektor plochy dopadu jsou ve stejném poloprostoru. |
| Když paprsek prochází z jednoho média do druhého, pro úhel lomu platí zákon lomu, který vyjadřuje Snellův |
| zákon. |
| [{LTMath fontsize='12' |
| n_1\,\sin(\theta_i)=n_2\,\sin(\theta_t) }] |
| kde |
| * [{LTMath fontsize='12' latex='\\theta_t'}] je úhel lomu |
| * [{LTMath fontsize='12' latex='\\theta_i'}] je úhel dopadu |
| * n je index lomu |
| Abychom mohli vyhodnotit jak velká část paprsku byla odražena a jaká |
| lomena, použijeme Fresnelovy rovnice, které počítají energetické |
| poměry odražených a lámaných paprsků na rovinném rozhraní dvou |
| neabsorbujících, homogenních, izotropních, lineárních, nemagnetických |
| dielektrik s indexy lomu n%%sub 1%% a n%%sub 2%%. |
| Pro odrazivost vlny paralelně polarizované na rovinu dopadu platí |
| [{LTMath fontsize='12' maxheight='450' |
| \begin{split} |
| r_\perp |
| &= \frac{\frac{n_1}{\mu_1}\cos(\theta_i)-\frac{n_2}{\mu_2}\cos(\theta_t)} |
| {\frac{n_1}{\mu_1}\cos(\theta_i)+\frac{n_2}{\mu_2}\cos(\theta_t)} \qquad\qquad\qquad \mu_1\approx\mu_2\\ |
| &= \frac{{n_1}\cos(\theta_i)-{n_2}\cos(\theta_t)} |
| {{n_1}\cos(\theta_i)+{n_2}\cos(\theta_t)}\\ |
| &= \frac{\cos(\theta_i)-\frac{n_2}{n_1}\cos(\theta_t)} |
| {\cos(\theta_i)+\frac{n_2}{n_1}\cos(\theta_t)} |
| \qquad\qquad{\small \frac{n_2}{n_1}=\frac{\sin(\theta_i)}{\sin(\theta_t)}}\\ |
| &= \frac{\cos(\theta_i)-\frac{\sin(\theta_i)}{\sin(\theta_t)}\cos(\theta_t)} |
| {\cos(\theta_i)+\frac{\sin(\theta_i)}{\sin(\theta_t)}\cos(\theta_t)} |
| =\frac{\frac{\cos(\theta_i)}{\cos(\theta_i)}-\frac{\sin(\theta_i)}{\cos(\theta_i)}\frac{\cos(\theta_t)}{\sin(\theta_t)}} |
| {\frac{\cos(\theta_i)}{\cos(\theta_i)}+\frac{\sin(\theta_i)}{\cos(\theta_i)}\frac{\cos(\theta_t)}{\sin(\theta_t)}} |
| =\frac{1-\frac{\tan(\theta_i)}{\tan(\theta_t)}}{1+\frac{\tan(\theta_i)}{\tan(\theta_t)}} |
| =\frac{\tan(\theta_t)-\tan(\theta_i)}{\tan(\theta_t)+\tan(\theta_i)}\\ |
| &= -\frac{\sin(\theta_i-\theta_t)}{\sin(\theta_i+\theta_t)} |
| \end{split} |
| }] |
| [{LTMath fontsize='12' |
| R_\perp = r_\perp^2 = \left(\frac{\sin(\theta_i-\theta_t)}{\sin(\theta_i+\theta_t)}\right)^2 }] |
| Pro propustnost platí |
| [{LTMath fontsize='12' |
| \begin{split} |
| t_\perp |
| &= \frac{2\frac{n_1}{\mu_1}\cos(\theta_i)} |
| {\frac{n_1}{\mu_1}\cos(\theta_i)+\frac{n_2}{\mu_2}\cos(\theta_t)} \qquad\qquad\qquad \mu_1\approx\mu_2\\ |
| &= \frac{2{n_1}\cos(\theta_i)} |
| {{n_1}\cos(\theta_i)+{n_2}\cos(\theta_t)} |
| = -\frac{2\sin(\theta_t)\cos(\theta_i)}{\sin(\theta_i+\theta_t)} |
| \end{split} |
| }] |
| Pro odrazivost vlny kolmo polarizované na rovinu dopadu platí |
| [{LTMath fontsize='12' maxheight='450' |
| \begin{split} |
| r_\parallel |
| &= \frac{\frac{n_2}{\mu_2}\cos(\theta_i)-\frac{n_1}{\mu_1}\cos(\theta_t)} |
| {\frac{n_2}{\mu_2}\cos(\theta_i)+\frac{n_1}{\mu_1}\cos(\theta_t)} \qquad\qquad\qquad \mu_1\approx\mu_2\\ |
| &=\frac{n_2\cos(\theta_i)-n_1\cos(\theta_t)}{n_2\cos(\theta_i)+n_1\cos(\theta_t)} |
| =\frac{\frac{\sin(\theta_i)}{\sin(\theta_t)}\cos(\theta_i)-\cos(\theta_t)} |
| {\frac{\sin(\theta_i)}{\sin(\theta_t)}\cos(\theta_i)+\cos(\theta_t)}\\ |
| &=\frac{\sin(\theta_i)\cos(\theta_i)-\cos(\theta_t)\sin(\theta_t)} |
| {\sin(\theta_i)\cos(\theta_i)+\cos(\theta_t)\sin(\theta_t)}\\ |
| &= \frac{\tan (\theta_i - \theta_t)}{\tan (\theta_i + \theta_t)} |
| \end{split} |
| }] |
| [{LTMath fontsize='12' |
| R_\parallel = r_\parallel^2 = \frac{\tan^2(\theta_i-\theta_t)}{\tan^2(\theta_i+\theta_t)} }] |
| [{LTMath fontsize='12' |
| t_\parallel=\frac{2\sin(\theta_t)\cos(\theta_i)}{\cos(\theta_i - \theta_t)\sin(\theta_i + \theta_t)} }] |
| Součinitel odrazivosti je možno uvažovat aritmetický průměr součinitel odrazivosti pro paralelně a kolmo polarizované paprsky |
| [{LTMath fontsize='12' |
| \rho_r=\frac{1}{2}(R_\perp+R_\parallel) = \frac{1}{2}\left[\frac{\tan^2(\theta_i-\theta_t)}{\tan^2(\theta_i+\theta_t)}+ |
| \frac{\sin^2(\theta_i-\theta_t)}{\sin^2(\theta_i+\theta_t)}\right] }] |
View page
Více informací...
Přihlášení
Tato strana (revision-5) byla změněna
22:31 20.11.2007
uživatelem xkrumpha.