At line 1 added 2 lines. |
[{ALLOW view All}] |
[{ALLOW edit,upload Trusted}] |
At line 10 changed 1 line. |
[{Math fontsize='10' maxwidth='850' |
[{LTMath fontsize='10' maxwidth='850' |
At line 12 changed 1 line. |
\hat{\tau}=\left( |
\begin{array}{l} |
{\hat{\tau}=\left( |
At line 17 changed 1 line. |
=\tau_{11}.\left( |
=}\\ \\ |
{=\tau_{11}.\left( |
At line 25 changed 2 lines. |
+\ldots+ |
\tau_{33}.\left( |
+\ldots+\tau_{33}.\left( |
At line 29 changed 1 line. |
\end{array}\right)=\sum\limits_i\sum\limits_j\hat{\delta}_i\hat{\delta}_j\tau_{ij} |
\end{array}\right)=}\\ \\ |
{=\sum\limits_i\sum\limits_j\hat{\delta}_i\hat{\delta}_j\tau_{ij}} |
\end{array} |
At line 37 added 46 lines. |
,kde [{LTMath fontsize='12' latex='\\hat{\\delta}_i\\hat{\\delta}_j' }] je tzv. JEDNOTKOVÁ DYÁDA, jednotkový je j-tý prvek v i-tém řádku ([{LTMath fontsize='12' latex='\\sim' }] matice součinu Kroneckerových [{LTMath fontsize='12' latex='\\delta_i' }] a [{LTMath fontsize='12' latex='\\delta_j' }]) |
|
zavedeme následující operace: |
|
dvojtečkový součin tenzorů: (výsledek skalár) |
|
[{LTMath fontsize='12' |
|
\hat{\sigma}:\hat{\tau}=\sum\limits_i\sum\limits_j\sigma_{ij}\tau_{ji} }] |
|
tečkový součin dvou tenzorů: (výsledek tenzor) |
|
[{LTMath fontsize='12' |
|
\hat{\sigma}.\hat{\tau}=\sum\limits_i\sum\limits_l\left(\hat{\delta}_i\hat{\delta}_l |
\sum\limits_j\sigma_{ij}\tau_{jl}\right) }] |
|
dyadický součin dvou vektorů: (výsledek tenzor) |
|
[{LTMath fontsize='12' |
|
\vec{v}\vec{w}=\sum\limits_i\sum\limits_j\hat{\delta}_i\hat{\delta}_jv_iw_j }] |
|
tečkový součin tenzoru s vektorem: (výsledek vektor) |
|
[{LTMath fontsize='12' |
|
\hat{\tau}.\vec{v}=\sum\limits_i\vec{\delta}_i\left(\sum\limits_j\tau_{ij}v_j\right) }] |
|
formální náhradou některého z vektorů operátorem [{LTMath fontsize='12' latex='\\nabla' }] dostáváme vztahy pro diferenciální operace s tenzory a dyádami. |
|
např. často používaný dyadický součin [{LTMath fontsize='12' latex='\\vec{v}\\nabla' }]: |
|
[{LTMath fontsize='12' |
|
\vec{v}\nabla=\sum\limits_i\sum\limits_j\vec{\delta}_i\vec{\delta}_jv_i\frac{\partial}{\partial |
x_j}=\left( |
\begin{array}{ccc} |
v_1\frac{\partial}{\partial x_1} & v_1\frac{\partial}{\partial x_2} & v_1\frac{\partial}{\partial x_3}\\ |
\\ |
v_2\frac{\partial}{\partial x_1} & v_2\frac{\partial}{\partial x_2} & v_2\frac{\partial}{\partial x_3}\\ |
\\ |
v_3\frac{\partial}{\partial x_1} & v_3\frac{\partial}{\partial x_2} & v_3\frac{\partial}{\partial x_3} |
\end{array} |
\right) }] |
|